相空间里的线性响应
我们首先发展相空间哈密顿力学的线性响应理论。设想在 t⩽0 时刻,系统由初始哈密顿量 H0=H(x,p) 控制演化,在 t>0 后增加 ϵ⋅α(t)A(x),其中 ϵ 代表摄动幅度,是小量:
H={H0(x,p)H0(x,p)+ϵ⋅α(t)A(x)t⩽0t>0
我们希望解决的问题是:在 t=0 时刻启动对系统的微扰,请问另一物理量 B(x,p) 的平均值 ⟨B(x,p)⟩t>0 会有什么样的变化。此时,我们对这种外加扰动有两个假设:第一,它是时间-空间变量分离的;第二:它通过一个仅与位置相关的物理量 A(x) 与系统进行相互作用(想象交变电流在两块极板之间形成的交变电场)。此外,我们设定 B 的平衡平均值 ⟨B(x,p)⟩eq=0。
即使在平衡时,物理量本身也有涨落。那么请问:当一个物理量出现对系综平均的偏离时,如何确定这种偏离是自发涨落导致的,还是外界扰动导致的,特别是在已知这种扰动非常小的情况下?
不得不承认,我们无法区分,只能认为微扰后的系统服从和平衡系统同样的动力学。这就是 涨落-响应的不可分辨性。它是 Onsager 假说的关键。
如果响应是一种涨落,那么响应将会随着关联函数一同衰减,一段时间后又会回到平衡状态;如果涨落是一种响应,那么共振效应将允许我们在自发涨落的某个频率激发突出的涨落。这就是即将在下文展开的 线性响应理论,它表明:我们可以通过研究平衡涨落确定系统对微扰的响应和弛豫。
静态弛豫过程
静态弛豫是一个理解涨落-响应不可分辨的绝佳例子。考虑下面的过程:系统的势能在 t=0 的瞬间变化:
H(x,p,t)={H0−ϵxH0t⩽0t>0
所以在 t=0 时刻,系统的概率密度分布为:
f(x,0)=Zϵ1e−β[H0−ϵx]
忽略动量部分,位置 x 在时刻 t>0 的系综平均 ⟨x⟩t 可以写作
⟨x⟩t=∫dx⋅xf(x,t)=∫dx⋅x∫dx′K(x,t∣x′,0)⋅Zϵ1e−βV0(x′)eβϵx′=∫dx⋅x∫dx′K(x,t∣x′,0)⋅π(x′)(1+βϵx′)
其中 K(x,t∣x′,0) 是弛豫目标的分布演化核函数。我们假设 ⟨x⟩eq=0,所以最后一项括号里的 1 积分后为 0,剩下的是:
⟨x⟩t=βϵ∫dx∫dx′⋅x⋅K(x,t∣x′,0)⋅π(x′)x′=βϵ⟨x0,xt⟩eq
可见,物理量 x 在 t 时间后的平均值等于扰动后的自关联函数 Cx(t)=⟨x0,xt⟩eq 在此时的值,但自关联函数描述的是平衡状态,所以这个等式联系了平衡态和平衡态附近的行为。
“响应”表示系统对某平衡态的偏离,“弛豫”表示系统对某平衡态的趋近。在这个例子中,如果以末态为参照,它是一种弛豫;如果以初态为参照,它是一种响应。